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总而言之。
表面自由电荷的电场与外电场属于耦合关系,相互牵制,动态变化。
总电场就是外电场和导体表面自由电荷电场的耦合场。
因此很快。
徐云便写下了一对能带基底。
h0=txcnx+1,nyfcnx,ny+tycnx,ny+1fcnx,ny+h.c。
h0(k)=(txcoskx+tycosky)ckx,kyfckx,ky。
接着他把这份数据推到了周绍平面前,看了眼正锁定着自己的摄像机,脸色平静的出声道:
“周院士,您看看这个耦合基底行吗?”
周绍平扶了扶老花镜,飞快的扫了几眼,赞许道:
“很好,小徐,做个矢量相连吧,旋转算符的矩阵元就选j……”
结果话没讲完。
周绍平忽然眉头一皱,对徐云道:
“小徐,你先等等。”
说着他便抽出一张空白的演算纸,飞快的写出了一段验证过程。
几分钟后。
望着手上的这份结果,周绍平摇了摇头:
“不行,j=0的赝标量不太合适,这样算的话破坏宇称的能标就对不上了……”
“要不引入快度?……这也不行,这样一来横向动量就受限了。”
见此情形。
徐云思索片刻,嘴里冒出了一个词:
“周院士,觉得利用绕y轴旋转算符的矩阵元怎么样?”
周绍平顿时一怔:
“小徐,你仔细说说?”
“您看啊。”
徐云见状拿起笔,飞快的在纸上写到:
“您考虑的问题核心不就是对连续对称性吗,根据诺特定理,我们可以加入一个标记特定态。”
“接着考虑e-e+→μ-μ+,就有了dm′mj(β)=(j,m′|e-iβjy|j,m)……”
“显然它们分别正比于12(1+cosθ)和12(1-cosθ),同时宇称守恒,这两种情形贡献相同。”
“也就是dσdcosθ∝|d1,11|2+|d1,-11|2=1+cos2θ……”
看到这里。
周绍平的语气依旧有些茫然:
“所以小徐,你是准备把散射过程的能标反映在lorentz不变量里头?”
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