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第七百一十章 立约（第6页）

“”

随后李政道沉默了足足有一分钟左右，方才给出了自己的答案：

“课题上我两个都要，至于判定谁赢的那个成果嘛，就选原初引力波吧。”

杨振宁看了他一眼，反问道：

“你确定？如果是原初引力波，那咱们估摸着就得争上一辈子了。”

李政道坦然的与他对视了几秒钟：

“那就争一辈子吧，争到你我快要入土的时候把恩怨两清，剩下的事情交给后人去评说就好了。”

注：

定了个行程，一月底身体好了大概会去趟首都，拜访一下杨老，不过只是定了行程而已，所以有些想法现在也不好说，到时候看看吧。，！

模型解析，但也可以用广相释意。”

“但如果我们能找到一种时间跨度很长的引力波呢？比如说跨度早到宇宙早期？”

黄昆顿时一怔。

接着杨振宁继续解释道：

“在极早期宇宙中，能量标度很高，引力的量子效应不可忽略，所以引力场和其他物质场一样会有量子扰动。”

“也就是说当时的引力就是量子态的——当然了，由于引力波是经典效应不是量子效应，所以引力场的这种量子扰动还不能看作是引力波，它只能算是引力波的‘种子’。”

“后来这粒种子随着宇宙暴胀而生长放大，波长被拉长至远大于当时宇宙视界的尺度，它就被经典化，成为了充斥着全宇宙的引力波。”

“而这第一批诞生的引力波，便是原初引力波。”

“一旦我们能够捕捉到原初引力波，那么就可以去逆推极早期宇宙的物理信息，其中便包括了可能存在的引力子。”

杨振宁说完，下意识便与李政道对视了一眼。

他从李政道说出量子系统方程的时候，便知道自己的这位老对头同样想到了原初引力波。

众所周知。

从宇宙学扰动理论出发，可以推导出引力场度规张量扰动h的方程：

ddt=ag00c2dt2+ag0jdx0dxj+h+k2h+gijdxidxj

其中a是宇宙的尺度因子，k是扰动的动量模式，≡ddt是对共形时间的导数。

接着通过重定义，可以将其转化为一个变频谐振子方程：

aahμν+aμνh+a′+bημνaβhaβ+b′ημνaah=ktμν

没错。

想必聪明的同学已经看出来了。

从这个方程不难看出，如果宇宙是在暴胀的，即a～1t，那么方程将有如下形式的解：

aah+2aβhaβ=kt

可以看到解的虚部正比于宇宙的尺度a，换回最初定义的扰动h，由于扰动h的能量密度虚部p～|虚部|2a2，且总能量e～pa3。

可知引力波的总量会随暴胀期间宇宙尺度a的急剧增大而快速增多，这就是原初引力波产生的方式。

或许是想让黄昆能够更好理解自己的想法，杨振宁很快又解释道：

“极早期宇宙的物理信息主要是指宇宙暴胀的具体物理机制，不同的机制形成的原初引力波不尽相同，因此我们可以通过观测原初引力波的特征来判断极早期宇宙的暴胀是如何发生的。”

“具体来说，原初引力波有一个参数叫做张标比r，即原初张量扰动与原初标量扰动强度之比。”

“通常不同的暴胀机制会预言不同的张标比r，只要我们将来探测到原初引力波，获得了张标比r以及另外一个参数谱指数ns的具体数值，就可以去判断宇宙究竟是在什么物理机制的推动下发生暴胀的。”

“宇宙早期的物理机制一搞懂，引力子的问题自然也就迎刃而解了。”

黄昆这才若有所思的点了点头。

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